§ 6.5. О равенстве тяжелой и инертной масс

Тяжелая масса фигурирует в модернизированном законе тяго­тения Ньютона (формула 6.19). Выражение (6.21) тоже представ­ляет величину тяжелой массы. Инертная масса входит во вто­рой закон Ньютона (F = М_и w, где w - ускорение тела), а также в выражение для центробежной силы, возникающей при криволинейном движении или при движении со скоростью v по окружности радиуса R.

Ми V²

Fц = ---- .                               (6.22)

R

В отношении тяжелой и инертной масс в ортодоксальной физике существует необъясненная загадка: почему обе массы по величине равны друг другу и в то же время интуитивно чув­ствуется их различие? Эта загадка не могла быть понята в рамках ортодоксальной физики потому, что не была раскрыта сущность массы. А последнюю невозможно было раскрыть, так как необоснованно отрицалось существование эфира - основно­го состояния материи.

«В физике материи» все становится на свои места, так как понятие массы полностью расшифровано: масса - это сопротив­ление движению тела в эфире. Поэтому в земных условиях не существует различия между тяжелой и инертной массой, так как и та и другая массы движутся ускоренно в одной и той же сре­де. Влияние скорости на величину сопротивления движению не­невелико и в макроэкспериментах оно не может быть обнаруже­но. В том случае, когда тело покоится в поле тяжести, сущест­вует. та же самая толкающая сила, что и при падении. Различие в данном случае незначительное, так как в начале падения ско­рость малая и она практически не влияет на величину сопро­тивления движению.

Доказывается равенство инертной и тяжелой масс относи­тельно просто. Начнем с того, что мы не знаем, чему равно значение к в отношении

к = М_т : М_и .                   (6.23)

Но мы знаем, что инертная масса описывается [21, с.378] вы­ражением

4

М_и = в S = -- пR³ р .                 (6.24)

3

В качестве выражения для тяжелой массы мы используем фор­мулу (6.21). Подставляя в выражение (6.23) соответствующие значения масс, получим

М_т 4 п R² d_m c 3 3 c d_m

к = ----  = ------------  = ------- .             (6.25)

М_и а 4 п R³ р a R р

После подстановки значения S_m = д из выражения (6.18) в последнюю формулу ряда (6.25), получим признаваемое в современной физике соотношение

М_т 3 c a R р к =                      =     = 1 .         (6.25)

М_и a R р 3 c

Равенство к = 1 означает, что в символах «Физики мате­рии» инертная масса равна тяжелой. Доказательство этого же положения можно выполнить в общепринятых символах орто­доксальной физики совместно с символами «Физики материи». Для этого воспользуемся зависимостью для центробежной си­лы, (6.22) в которую входит инертная масса. Аналогичную зави­симость, в составе которой содержится тяжелая масса, можно по­лучить, если использовать базовое равенство для закона тяготе­ния (6.10), путем введения в него тяжелой массы М_т . В ре­зультате преобразования выражения (6.10), получим зависимость

М_т 8 с²

F = ------  .                        (6.26)

в

Полученное выражение для силы (6.26) должно равняться центробежной силе на орбите радиуса R, т. е. должно существо­вать равенство

М_и v2 М_т 8 С

------  = -------  .                   (6.27)

R           в

Умножая числитель и знаменатель левой части равенства (6.27) на R , получим новое равенство,

М_и v2 R М_т 8 с2

-------  = --------  , (6.28)

R2           в

в котором v2 R = f М_т , a 8 с² /в = g. После введения в ра­венство (6.27) обозначенных величин, получим

Ми fМт

-------  = М_тg.                           (6.30)

R 2

Поскольку f М_т / R2 = g, то равенство            (6.30) приобретает

вид

gМи = Мт g .                           (6.31)

Окончательно получаем равенство тяжелой        и инертной масс

М_и = М_т .                          (6.32)

Хотя при выводе равенства тяжелой и инертной масс ис­пользованы символы «Физики материи», описанный подход к проблеме в целом является ньютоновским, так как полностью ос­новывается на законе тяготения Ньютона и соответствует ему. Этот подход не отражает реального качественного различия тя­желой и инертной масс. А эти различия весьма существенны. Так, тяжелая масса растет, количественно изменяется во време­ни по закону (6.42), а масса инертная изменяется предположи­тельно по зависимости (6.8).

Увеличение инертной массы косвенно зависит от времени, тогда как тяжелая масса непосредственно связана с временем существования вещественного тела. Подробнее проблема увеличе­ния тяжелой массы изложена в § 6.7, а следствия из этого яв­ления освещены в гл. 7. Кроме того, инертная масса обладает свойством асимметрии воздействия со стороны эфира при уско­рении и замедлении тела. При ускорении тела сопротивление движению обычно несколько больше, чем при замедлении, так как сказывается влияние скорости, а также асимметрия самого процесса движения по инерции. Замедление обычно происходит с потерей некоторого количества движения, что позволяет сме­щать центр инерции системы внутренними силами и существо­вать инерцоидному движению [21, с.196].